Ultraimpulso de Aichelburg–Sexl

Em relatividade geral, o ultraimpulso de Aichelburg–Sexl é uma solução exata a qual modela o espaço-tempo de um observador se aproximando ou se afastando de um objeto gravitante esfericamente simétrico quase à velocidade da luz. Foi introduzida por Peter C. Aichelburg e Roman U. Sexl em 1971.

A motivação original por trás do ultraimpulso foi considerar o campo gravitacional de partículas pontuais sem massa dentro da relatividade geral. Pode ser considerado uma aproximação ao poço gravitacional de um fóton ou outra partícula à velocidade da luz, embora não leve em consideração a incerteza quântica na posição ou no momento da partícula.

O tensor métrico pode ser escrito, em termos de coordenadas de Brinkmann, como

$ds^{2}=-8m\,\delta (u)\,\log r\,du^{2}+2\,du\,dv+dr^{2}+r^{2}\,d\theta ^{2},$

$-\infty <u,v<\infty ,\,0<r<\infty ,\,-\pi <\theta <\pi$

O ultraimpulso pode ser obtido como o limite de uma métrica, que também é uma solução exata, pelo menos se admitirmos curvaturas impulsivas. Por exemplo, pode-se tomar um pulso Gaussiano.

$ds^{2}=-{\frac {4ma\,\log(r)}{\pi \,(1+a^{2}u^{2})}}\,du^{2}+2du\,dv+dr^{2}+r^{2}\,d\theta ^{2},$

Nestes ondas pp de vácuo axissimétricas sobre-polarizadas, a curvatura se concentra ao longo do eixo de simetria, reduzindo-se a $O(m/r)$, e também próximo a $u=0$. Como $a\rightarrow \infty$, o perfil da onda se transforma em um delta de Dirac e o ultraimpulso é recuperado.

O ultraimpulso também ajuda a entender por que observadores em movimento rápido não verão estrelas em movimento e objetos semelhantes a planetas se transformarem em buracos negros.

Referências

• Frolov, Valeri P.; Novikov, Igor D. (1998). Black Hole Physics. Boston: Klüwer. ISBN 0-7923-5146-0  Ver sessão 7.6.12
• Podolský, J.; Griffiths, J. B. (1998). «Boosted static multipole particles as sources of impulsive gravitational waves» (PDF). Phys. Rev. D. 58 (12). 124024 páginas. Bibcode:1998PhRvD..58l4024P. arXiv:gr-qc/9809003. doi:10.1103/PhysRevD.58.124024