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Câmara proporcional multifios: diferenças entre revisões

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A '''câmara de fios''' ou '''câmara multifios proporcional''' é um tipo de [[Contador proporcional a gás|contador proporcional]] que detecta [[Partícula carregada|partículas carregadas]] e [[Fotão|fótons]] e pode dar a informação de sua trajetória através do rastro deixado por essas partículas quando ionizam um gás.
Artigo feito principalmente a partir da versão [http://fr.wikipedia.org/wiki/Chambre_%C3%A0_fils francesa da wikipedia] Abril 2010
A '''câmara proporcional multifios''' também chamada ''câmara de fios'' é um [[detector]] de [[partículas]] [[ion]]izadas inventada por [[Georges Charpak]] em [[1968]] [[Cern#Prémios Nobel|quando trabalhava no CERN]], invenção que lhe valeu o [[Prémio Nobel]] da Física em 1992<ref>[http://nobelprize.org/nobel_prizes/physics/laureates/1992/ Prémio Nobel da Física em 1992]</ref>


== Descrição ==
Pelas suas características este detector substituiu rapidamente a [[câmara de bolhas]] onde era preciso fotografar os traços deixados pelas partículas, [[Revelação (fotografia)|revelar]] a [[película]] antes de poderem ser analisados. Na câmara de fios, é possível fazer-se um tratamento do [[Sinal (teoria da informação)|sinal (informático)]], o que permite determinar com precisão a [[trajectória]] das partículas que a atravessa.
[[Ficheiro:Wire_chamber_schematic.svg|direita|miniaturadaimagem| Câmara de fios com fios (W) e placas de catodos (P). As partículas voando através de T irão [[Ionização|ionizar]] os átomos do gás e liberar uma carga que um amplificador (A) coleta (impulso na saída).]]
A câmara multifios usa uma matriz de fios de alta tensão ( [[Ânodo|anodo]] ) dispostos numa câmara com paredes condutoras ligadas a um potencial de terra ( [[cátodo]] ). Alternativamente, os fios podem estar no potencial terra e o catodo ligado à alta tensão; o importante é que haja um campo elétrico uniforme que guie íons e elétrons para os fios sem que exista movimento lateral.


A câmara é preenchida com um gás escolhido cuidadosamente, tal como uma mistura de Argônio/Metano, tal que qualquer partícula ionizante que atravessa o tubo, ionizará os átomos de gás ao redor. Os íons e elétrons resultantes serão acelerados pelo campo elétrico na câmara e darão origem a novos íons e elétrons através de novas colisões, causando uma cascata localizada de ionização conhecida como [[avalanche de Townsend]]. As partículas da cascata são coletadas no fio mais próximo e resultam numa carga proporcional ao efeito de ionização da partícula detectada. Através da computação dos pulsos por todos os fios, a trajetória da partícula pode ser encontrada.
Este detector apresenta-se como uma câmara cheia com um [[gás nobre]], tipo [[Árgon|argão]], e no interior tem várias grelhas compostas de um grande número de fios disposto paralelamente. Todas as estão sobre [[tensão]] e empilhadas alternando os [[cátodo]]s com os [[ânodo]]s. Assim, quando uma [[partícula carregada eletricamente]] penetra na câmara, ela [[íon|ioniza]] o gás, separando os [[átomo]]s em [[electron]]s carregados negativamente e em iãos carregados positivamente. Os electrões são em seguida atirados pelos ánodos e os iãos pelos cátodos. A presença da partícula é em seguida detectada por uma pulsação eléctrica sobre os fios dos ánodos.


Entre as adaptações deste design básico estão a câmara de arrasto, câmara de placas resistivas e thin gap chamber. A câmara de arrasto é também subdividida em vários outros detectores de usos mais específicos como a câmara de projeção temporal, câmara de microtiras de gás e outros tipos de detectores que usam silício. <ref>I. Kisel - Retrieved 2012-02-28</ref> <ref>[http://www.hep.man.ac.uk/ University of Manchester - HEP] - [http://webcache.googleusercontent.com/search?q=cache:ls9XcAKhopQJ:www.hep.man.ac.uk/u/steve/DR101.pdf+multi-wire+chamber&cd=63&hl=en&ct=clnk&gl=uk 101] Retrieved 2012-02-28</ref>
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{{Referências}}


== Ligações externas ==
== Desenvolvimento ==
Em 1968, [[Georges Charpak]], enquanto na Organização Europeia para a Pesquisa Nuclear ( [[Organização Europeia para a Pesquisa Nuclear|CERN]] ), inventou e desenvolveu a '''câmara proporcional multifios''' (MWPC, do inglês multi-wired proporcional chamber). Esta invenção deu a ele o prêmio Nobel de física de 1992. A câmara foi um avanço da taxa de detecção das predecessoras câmaras de bolhas de uma ou duas partículas por segundo para 1000 detecções por segundo. A MWPC produz sinais eletrônicos de partículas detectadas permitindo os cientistas examinarem os dados por computadores. <ref>[http://www.aip.org/cip/ Computers in Physics, Sep/Oct 1992] - [http://www.staff.amu.edu.pl/~zbzw/ph/sci/gc.htm The Polish Language School for Foreign Students - Adam Mickiewicz University in Poznań] - [http://press.web.cern.ch/public/en/About/History68-en.html European Organization for Nuclear Research] {{Webarchive|url=https://web.archive.org/web/20120214133310/http://press.web.cern.ch/public/en/About/History68-en.html|date=2012-02-14}} Retrieved 2012-02-25</ref> <ref>H. Johnston - [http://physicsworld.com/cws/article/news/43912 Physics world] Retrieved 2012-02-25</ref> <ref>{{Citar web|url=http://www.ieeeghn.org/wiki/index.php/Milestones:CERN_Experimental_Instrumentation,_1968|titulo=Milestones:CERN Experimental Instrumentation, 1968|acessodata=4 August 2011|website=IEEE Global History Network|publicado=IEEE}} - U.S. Department of Energy [http://www.osti.gov/accomplishments/charpak.html Research and Development Accomplishments] Retrieved 2012-02-23</ref> A câmara multifios é um desenvolvimento da [[Câmara de faíscas|câmara de faísca]] . <ref name="ph.surrey">{{Citar livro|url=http://www.ph.surrey.ac.uk/partphys/chapter4/PartDetectors.html|título=Physics|editora=[[University of Surrey]]|localização=Guildford|acessodata=2012-02-28}}</ref>
* {{link |en |2=http://nobelprize.org/educational_games/physics/observing/multiwire-1.html |3= The Multiwire Chamber}}


== Gases de preenchimento ==
{{Portal3|Física}}
Em um experimento típico, a câmara contém uma mistura destes gases: <ref name="W.Frass">{{Citar livro|url=https://docs.google.com/viewer?a=v&q=cache:pr1LweUHs8EJ:www2.physics.ox.ac.uk/sites/default/files/Detectors.pdf+particle+detection&hl=en&gl=uk&pid=bl&srcid=ADGEESgJYXYj4LeAgetDVxmhAtp5PG6SLPFZBfqVOxeg0MhQrAmx_liH36nu3ROypLqIzTldkQXyD-nA1cEX3GignIoj6huRb1pcnoa5r6LrEPG5a4zQ48elvgU0kSe_v-qwu1nJnlci&sig=AHIEtbSdcLi39Jqhkvxml3Zate0WTdPd1Q&pli=1|título=Physics - C4: Particle Physics Major Option - Particle Detectors|ultimo=W.Frass|editora=Oxford University|acessodata=2012-02-25}} was located via Dr. C.N. Booth [http://cbooth.staff.shef.ac.uk/phy6040det/ PHY304 Particle Physics Sheffield University]</ref>


* [[Árgon|argônio]] (cerca de 2/3)
{{DEFAULTSORT:Camara Proporcional Multifios}}
* [[isobutano]] (pouco menos de 1/3)
* [[freon]] (0,5%)

A câmara também pode ser preenchida com:

* [[xenônio]] líquido; <ref>S.E.Derenzo - SLAC National Accelerator Laboratory, [http://www.slac.stanford.edu/econf/C720906/papers/v2p388.pdf Stanford University ( U.S. Department of Energy Office of Science )]; {{Citar periódico |url=https://digital.library.unt.edu/ark:/67531/metadc894855/ |titulo=Liquid-Filled Proportional Counter |data=1971 |número=8 |ultimo=Muller |primeiro=Richard |ultimo2=Derenzo |primeiro2=Stephen |paginas=532–535 |bibcode=1971PhRvL..27..532M |doi=10.1103/PhysRevLett.27.532 |osti=942298 |ultimo3=Smadja |primeiro3=Gerard |ultimo4=Smith |primeiro4=Dennis |ultimo5=Smits |primeiro5=Robert |ultimo6=Zaklad |primeiro6=Haim |ultimo7=Alvarez |primeiro7=Luis |volume=27 |journal=Phys. Rev. Lett.}}</ref>
* [[tetrametilsilano]] líquido; <ref>{{Citar periódico |titulo=Low energy calorimetry in a multiwire chamber filled with tetramethylsilane |data=1992 |número=3 |ultimo=Degrange |primeiro=B. |ultimo2=Guillon |primeiro2=J. |paginas=539 |bibcode=1992NIMPA.311..539D |doi=10.1016/0168-9002(92)90652-K |ultimo3=Moreau |primeiro3=F. |ultimo4=Nguyen-Khac |primeiro4=U. |ultimo5=De La Taille |primeiro5=C. |ultimo6=Tisserant |primeiro6=S. |ultimo7=Verderi |primeiro7=M. |volume=311 |journal=Nuclear Instruments and Methods in Physics Research Section A: Accelerators, Spectrometers, Detectors and Associated Equipment}}</ref> ou
* vapor de tetraquis(dimetilamino)etileno (TMAE). <ref>{{Citar periódico |titulo=Detection of LaF<sub>3</sub>:Nd<sup>3+</sup> scintillation light in a photosensitive multiwire chamber |número=3 |ultimo=Schotanus P |ultimo2=Van Eijk CWE |ano=1988 |paginas=913–916 |bibcode=1988NIMPA.272..913S |doi=10.1016/0168-9002(88)90780-2 |ultimo3=Hollander RW |ultimo4=CWE Van Eijk |volume=272 |journal=Nuclear Instruments and Methods in Physics Research Section A: Accelerators, Spectrometers, Detectors and Associated Equipment}}; > G. Charpak [https://books.google.com/books?id=-3kwRnaHAQ4C&pg=PA384&lpg=PA384&dq=tmae+vapour#v=onepage&q=tmae%20vapour&f=false Research on particle imaging detectors p.537] World Scientific, 1995 Retrieved 2012-02-28</ref>

[[Ficheiro:MWPC_electric_field.svg|miniaturadaimagem| Linhas de campo e superfícies equipotenciais em uma MWPC]]

== Uso ==
Em [[Física de partículas|experimentos de física de alta energia]], é usada para visualizar o caminho das partículas. Por muito tempo, as [[Câmara de bolhas|câmaras de bolhas]] foram utilizadas para esse propósito, mas com os recentes avanços da [[eletrônica]], se tornou desejável ter detectores com uma eletrônica de leitura mais rápida. (Em câmaras de bolhas, fotografias de longa exposição eram feitas e, em seguida, as imagens eram analisadas.) Uma câmara de fios é uma câmara com muitos fios paralelos, arranjados como uma grade e postos em alta tensão, com seu envolto de metal no potencial de terra. Como num [[contador Geiger]], partículas deixam traços de íons e elétrons que são acelerados em direção ao envolto ou ao fio mais próximo, respectivamente. O contato dos elétrons com os fios gera pulsos de corrente que, a partir da reconstrução, torna possível visualizar os caminhos das partículas.

A câmara tem uma ótima resolução temporal e espacial, além de uma ótima operação "auto-acionada" (Ferbel 1977). <ref>T. Ferbel - (CERN report 1977)></ref>

O desenvolvimento da câmara permitiu aos cientistas estudarem a trajetória das partículas com muito maior precisão e permitiu a observação de fenômenos mais raros que ocorrem nas interações entre as partículas.

== Câmaras de arrasto ==
[[Ficheiro:Chambre-a-derive-IMG_0524.jpg|miniaturadaimagem| Corte mostrando o interior de uma câmara de deriva]]
[[Ficheiro:Chambre-a-derive-IMG_0523.jpg|miniaturadaimagem| Câmara de arrasto no [[Museu de Artes e Ofícios (Paris)|Musée des Arts et Métiers]] em Paris]]
Se também medirmos o tempo dos pulsos de corrente e levarmos em conta o tempo que os íons demoram para chegar ao fio mais próximo, pode-se inferir a distância que a partícula passou do fio. Isso aumenta muito a acurácia da reconstrução da trajetória e é conhecido como câmara de arrasto (do inglês, drift chamber).

As câmaras de arrasto funcionam balanceando a perda de energia das partículas causada pelo impacto com as partículas de gás, com o acréscimo da energia criado com os campos elétricos de alta energia que aceleram as partículas. <ref>{{Citar livro|url=https://books.google.com/books?id=_2npVXt5eFQC&pg=PA135|título=The particle odyssey: a journey to the heart of the matter|ultimo=F. E. Close|ultimo2=M. Marten|ultimo3=C. Sutton|data=11 Nov 2004|editora=[[Oxford University Press]]|bibcode=2002pojh.book.....C|isbn=978-0-19-860943-8|acessodata=2012-02-12}}</ref> O design é bem similar às câmaras multifios mas ao invés, tem fios mais separados nas camadas centrais. <ref name="ph.surrey">{{Citar livro|url=http://www.ph.surrey.ac.uk/partphys/chapter4/PartDetectors.html|título=Physics|editora=[[University of Surrey]]|localização=Guildford|acessodata=2012-02-28}}</ref> A detecção das partículas carregadas com as câmaras é possível pela ionização dos gases devido ao movimento destas. <ref>{{Citar livro|url=https://books.google.com/books?id=RgxUlAXv0RAC&pg=PA313|título=Particle detection with drift chambers|ultimo=W. Blum|ultimo2=W. Riegler|ultimo3=L. Rolandi|data=4 Oct 2008|editora=Springer|isbn=9783540766841|acessodata=2012-02-28}}</ref>

O detector CDF II do Fermilab contém uma câmara de arrasto chamada [[Detector de colisões do Fermilab|Tracker Central Exterior (Central Outer Tracker)]] . <ref>{{Citar periódico |titulo=Identification of cosmic rays using drift chamber hit timing |data=2003 |número=1–2 |ultimo=Kotwal |primeiro=Ashutosh V |ultimo2=Gerberich |primeiro2=Heather K |paginas=110–118 |bibcode=2003NIMPA.506..110K |doi=10.1016/S0168-9002(03)01371-8 |ultimo3=Hays |primeiro3=Christopher |volume=506 |journal=Nuclear Instruments and Methods in Physics Research Section A: Accelerators, Spectrometers, Detectors and Associated Equipment}}</ref> A câmara contém argônio e gás etano, com fios separados por 3,56 milímetros de distância. <ref>[https://www-cdf.fnal.gov/ Fermilab] - [https://www-cdf.fnal.gov/virtualtour/glossary.html glossary]-[https://www-cdf.fnal.gov/virtualtour/photos/IMG_2919_b.jpg photo]- [https://www-cdf.fnal.gov/virtualtour/central_outer_tracker.html J. L. Lee] Retrieved 2012-02-12</ref>

Se duas câmaras de arrasto são usadas com os fios de uma ortogonais ao fios da outra e ambos ortogonais à direção do feixe de partículas, uma detecção mais precisa da posição é obtida. Se um detector simples adicional (como o usado em contadores de veto) é usado para detectar, mesmo com baixa resolução, a partícula a uma distância fixa antes ou após os fios, uma reconstrução tridimensional pode ser feita e a velocidade da partícula deduzida pela diferença de tempos em que a partícula atravessa diferentes partes do detector. Esta configuração dá origem à chamada câmara de projeção temporal (TPC, do inglês time projection chamber).

Para medir a velocidade dos elétrons em um gás ( [[Velocidade de deriva|velocidade de arrasto]] ) há câmaras de arrasto especiais, câmaras de '''velocidade de arrasto''' que medem o tempo de arrasto para uma localização de ionização conhecida.

== Veja também ==

* [[Detector a ionização de gás|Detector de ionização gasosa]]
* Detector gasoso de micropadrão
* [[Detector de partículas]]

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== Referências ==
 {{Reflist|30em}}
[[Categoria:CERN]]
[[Categoria:Física de partículas]]
[[Categoria:Física de partículas]]
[[Categoria:Detectores]]
[[Categoria:Física nuclear]]
[[Categoria:Material de laboratório]]

Revisão das 19h29min de 17 de janeiro de 2022

A câmara de fios ou câmara multifios proporcional é um tipo de contador proporcional que detecta partículas carregadas e fótons e pode dar a informação de sua trajetória através do rastro deixado por essas partículas quando ionizam um gás.

Descrição

Câmara de fios com fios (W) e placas de catodos (P). As partículas voando através de T irão ionizar os átomos do gás e liberar uma carga que um amplificador (A) coleta (impulso na saída).

A câmara multifios usa uma matriz de fios de alta tensão ( anodo ) dispostos numa câmara com paredes condutoras ligadas a um potencial de terra ( cátodo ). Alternativamente, os fios podem estar no potencial terra e o catodo ligado à alta tensão; o importante é que haja um campo elétrico uniforme que guie íons e elétrons para os fios sem que exista movimento lateral.

A câmara é preenchida com um gás escolhido cuidadosamente, tal como uma mistura de Argônio/Metano, tal que qualquer partícula ionizante que atravessa o tubo, ionizará os átomos de gás ao redor. Os íons e elétrons resultantes serão acelerados pelo campo elétrico na câmara e darão origem a novos íons e elétrons através de novas colisões, causando uma cascata localizada de ionização conhecida como avalanche de Townsend. As partículas da cascata são coletadas no fio mais próximo e resultam numa carga proporcional ao efeito de ionização da partícula detectada. Através da computação dos pulsos por todos os fios, a trajetória da partícula pode ser encontrada.

Entre as adaptações deste design básico estão a câmara de arrasto, câmara de placas resistivas e thin gap chamber. A câmara de arrasto é também subdividida em vários outros detectores de usos mais específicos como a câmara de projeção temporal, câmara de microtiras de gás e outros tipos de detectores que usam silício. [1] [2]

Desenvolvimento

Em 1968, Georges Charpak, enquanto na Organização Europeia para a Pesquisa Nuclear ( CERN ), inventou e desenvolveu a câmara proporcional multifios (MWPC, do inglês multi-wired proporcional chamber). Esta invenção deu a ele o prêmio Nobel de física de 1992. A câmara foi um avanço da taxa de detecção das predecessoras câmaras de bolhas de uma ou duas partículas por segundo para 1000 detecções por segundo. A MWPC produz sinais eletrônicos de partículas detectadas permitindo os cientistas examinarem os dados por computadores. [3] [4] [5] A câmara multifios é um desenvolvimento da câmara de faísca . [6]

Gases de preenchimento

Em um experimento típico, a câmara contém uma mistura destes gases: [7]

A câmara também pode ser preenchida com:

Linhas de campo e superfícies equipotenciais em uma MWPC

Uso

Em experimentos de física de alta energia, é usada para visualizar o caminho das partículas. Por muito tempo, as câmaras de bolhas foram utilizadas para esse propósito, mas com os recentes avanços da eletrônica, se tornou desejável ter detectores com uma eletrônica de leitura mais rápida. (Em câmaras de bolhas, fotografias de longa exposição eram feitas e, em seguida, as imagens eram analisadas.) Uma câmara de fios é uma câmara com muitos fios paralelos, arranjados como uma grade e postos em alta tensão, com seu envolto de metal no potencial de terra. Como num contador Geiger, partículas deixam traços de íons e elétrons que são acelerados em direção ao envolto ou ao fio mais próximo, respectivamente. O contato dos elétrons com os fios gera pulsos de corrente que, a partir da reconstrução, torna possível visualizar os caminhos das partículas.

A câmara tem uma ótima resolução temporal e espacial, além de uma ótima operação "auto-acionada" (Ferbel 1977). [11]

O desenvolvimento da câmara permitiu aos cientistas estudarem a trajetória das partículas com muito maior precisão e permitiu a observação de fenômenos mais raros que ocorrem nas interações entre as partículas.

Câmaras de arrasto

Corte mostrando o interior de uma câmara de deriva
Câmara de arrasto no Musée des Arts et Métiers em Paris

Se também medirmos o tempo dos pulsos de corrente e levarmos em conta o tempo que os íons demoram para chegar ao fio mais próximo, pode-se inferir a distância que a partícula passou do fio. Isso aumenta muito a acurácia da reconstrução da trajetória e é conhecido como câmara de arrasto (do inglês, drift chamber).

As câmaras de arrasto funcionam balanceando a perda de energia das partículas causada pelo impacto com as partículas de gás, com o acréscimo da energia criado com os campos elétricos de alta energia que aceleram as partículas. [12] O design é bem similar às câmaras multifios mas ao invés, tem fios mais separados nas camadas centrais. [6] A detecção das partículas carregadas com as câmaras é possível pela ionização dos gases devido ao movimento destas. [13]

O detector CDF II do Fermilab contém uma câmara de arrasto chamada Tracker Central Exterior (Central Outer Tracker) . [14] A câmara contém argônio e gás etano, com fios separados por 3,56 milímetros de distância. [15]

Se duas câmaras de arrasto são usadas com os fios de uma ortogonais ao fios da outra e ambos ortogonais à direção do feixe de partículas, uma detecção mais precisa da posição é obtida. Se um detector simples adicional (como o usado em contadores de veto) é usado para detectar, mesmo com baixa resolução, a partícula a uma distância fixa antes ou após os fios, uma reconstrução tridimensional pode ser feita e a velocidade da partícula deduzida pela diferença de tempos em que a partícula atravessa diferentes partes do detector. Esta configuração dá origem à chamada câmara de projeção temporal (TPC, do inglês time projection chamber).

Para medir a velocidade dos elétrons em um gás ( velocidade de arrasto ) há câmaras de arrasto especiais, câmaras de velocidade de arrasto que medem o tempo de arrasto para uma localização de ionização conhecida.

Veja também

Referências

 

  1. ↑ I. Kisel - Retrieved 2012-02-28
  2. ↑ University of Manchester - HEP - 101 Retrieved 2012-02-28
  3. ↑ Computers in Physics, Sep/Oct 1992 - The Polish Language School for Foreign Students - Adam Mickiewicz University in Poznań - European Organization for Nuclear Research Arquivado em 2012-02-14 no Wayback Machine Retrieved 2012-02-25
  4. ↑ H. Johnston - Physics world Retrieved 2012-02-25
  5. ↑ «Milestones:CERN Experimental Instrumentation, 1968». IEEE Global History Network. IEEE. Consultado em 4 August 2011  Verifique data em: |acessodata= (ajuda) - U.S. Department of Energy Research and Development Accomplishments Retrieved 2012-02-23
  6. ↑ a b Physics. Guildford: University of Surrey. Consultado em 28 de fevereiro de 2012 
  7. ↑ W.Frass. Physics - C4: Particle Physics Major Option - Particle Detectors (PDF). [S.l.]: Oxford University. Consultado em 25 de fevereiro de 2012  was located via Dr. C.N. Booth PHY304 Particle Physics Sheffield University
  8. ↑ S.E.Derenzo - SLAC National Accelerator Laboratory, Stanford University ( U.S. Department of Energy Office of Science ); Muller, Richard; Derenzo, Stephen; Smadja, Gerard; Smith, Dennis; Smits, Robert; Zaklad, Haim; Alvarez, Luis (1971). «Liquid-Filled Proportional Counter». Phys. Rev. Lett. 27 (8): 532–535. Bibcode:1971PhRvL..27..532M. OSTI 942298. doi:10.1103/PhysRevLett.27.532 
  9. ↑ Degrange, B.; Guillon, J.; Moreau, F.; Nguyen-Khac, U.; De La Taille, C.; Tisserant, S.; Verderi, M. (1992). «Low energy calorimetry in a multiwire chamber filled with tetramethylsilane». Nuclear Instruments and Methods in Physics Research Section A: Accelerators, Spectrometers, Detectors and Associated Equipment. 311 (3). 539 páginas. Bibcode:1992NIMPA.311..539D. doi:10.1016/0168-9002(92)90652-K 
  10. ↑ Schotanus P; Van Eijk CWE; Hollander RW; CWE Van Eijk (1988). «Detection of LaF3:Nd3+ scintillation light in a photosensitive multiwire chamber». Nuclear Instruments and Methods in Physics Research Section A: Accelerators, Spectrometers, Detectors and Associated Equipment. 272 (3): 913–916. Bibcode:1988NIMPA.272..913S. doi:10.1016/0168-9002(88)90780-2 ; > G. Charpak Research on particle imaging detectors p.537 World Scientific, 1995 Retrieved 2012-02-28
  11. ↑ T. Ferbel - (CERN report 1977)>
  12. ↑ F. E. Close; M. Marten; C. Sutton (11 Nov 2004). The particle odyssey: a journey to the heart of the matter. [S.l.]: Oxford University Press. Bibcode:2002pojh.book.....C. ISBN 978-0-19-860943-8. Consultado em 12 de fevereiro de 2012 
  13. ↑ W. Blum; W. Riegler; L. Rolandi (4 Oct 2008). Particle detection with drift chambers. [S.l.]: Springer. ISBN 9783540766841. Consultado em 28 de fevereiro de 2012  Verifique data em: |data= (ajuda)
  14. ↑ Kotwal, Ashutosh V; Gerberich, Heather K; Hays, Christopher (2003). «Identification of cosmic rays using drift chamber hit timing». Nuclear Instruments and Methods in Physics Research Section A: Accelerators, Spectrometers, Detectors and Associated Equipment. 506 (1–2): 110–118. Bibcode:2003NIMPA.506..110K. doi:10.1016/S0168-9002(03)01371-8 
  15. ↑ Fermilab - glossary-photo- J. L. Lee Retrieved 2012-02-12
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