Pseudopotencial

Na física, um pseudopotencial ou potencial efetivo é usado como uma aproximação para a descrição simplificada de sistemas complexos. As aplicações incluem física atômica e dispersão de nêutrons. A aproximação pseudopotential foi introduzido pela primeira vez por Hans Hellmann em 1934.

Pseudopotencial de Fermi

Enrico Fermi introduziu um pseudopotencial, $V$, para descrever a dispersão de um nêutron livre por um núcleo. A dispersão é assumida como sendo a dispersão das ondas s, e, portanto, esféricamente simétrica. Portanto, o potencial é dado na função do raio, $r$:

$V(r)={\frac {4\pi \hbar ^{2}}{m}}b\,\delta (r)$,

onde $\hbar$ é a constante de Planck dividida por $2\pi$, $m$ é a massa, $\delta (r)$ é a função delta de Dirac, $b$ é o comprimento da dispersão de nêutrons coerente e vinculado, e $r=0$ o centro de massa do núcleo. A transformada de Fourier desta função-$\delta$ leva ao fator de forma constante de nêutrons.

Pseudopotencial de Phillips

James Charles Phillips desenvolveu um pseudopotencial simplificado enquanto ele estava em Bell Labs útil para descrever silício e germânio. Na representação pseudopotencial na ligação em cristais, o teorema cancelamento energia cinética pseudopotencial de Phillips é representado como um cancelamento (ou excesso de cancelamento) entre o potencial não-clássico repulsivo de Pauli e atração de núcleo de valência Coulomb $-Z$_v/r.