Gravitação quântica: diferenças entre revisões
→Perspectiva histórica: evolução da pesquisa em gravidade quântica |
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Durante a década de 1950, as idéias básicas de todas as três linhas de pesquisa são claramente definidas e os programas de pesquisa delineados.<ref>{{Citar periódico |titulo=Zur Quantelung der Wellenfelder |url=http://dx.doi.org/10.1002/andp.19303970107 |jornal=Annalen der Physik |data=1930 |issn=0003-3804 |paginas=113–152 |numero=1 |acessodata=2020-09-25 |doi=10.1002/andp.19303970107 |primeiro=L. |ultimo=Rosenfeld}}</ref><ref>{{Citar periódico |titulo=Die Grenzen der Anwendbarkeit der bisherigen Quantentheorie |url=http://dx.doi.org/10.1007/bf01342872 |jornal=Zeitschrift f�r Physik |data=1938-03 |issn=1434-6001 |paginas=251–266 |numero=3-4 |acessodata=2020-09-25 |doi=10.1007/bf01342872 |primeiro=W. |ultimo=Heisenberg}}</ref><ref>{{Citar periódico |titulo=Quantization of Einstein's Gravitational Field: General Treatment |url=http://dx.doi.org/10.1088/0370-1298/65/8/304 |jornal=Proceedings of the Physical Society. Section A |data=1952-08-01 |issn=0370-1298 |paginas=608–619 |numero=8 |acessodata=2020-09-25 |doi=10.1088/0370-1298/65/8/304 |primeiro=Suraj N |ultimo=Gupta}}</ref><ref>{{Citar periódico |titulo=Zur Kenntnis der Triphendioxazine |url=http://dx.doi.org/10.1002/hlca.193902201170 |jornal=Helvetica Chimica Acta |data=1939 |issn=0018-019X |paginas=1348–1358 |numero=1 |acessodata=2020-09-25 |doi=10.1002/hlca.193902201170 |primeiro=Hans Eduard |ultimo=Fierz-David |primeiro2=Jakob |ultimo2=Brassel |primeiro3=Fritz |ultimo3=Probst}}</ref> |
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Durante a década de 1950, as idéias básicas de todas as três linhas de pesquisa são claramente definidas e os programas de pesquisa delineados. |
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* Idade Clássica: 1960-1969. |
* Idade Clássica: 1960-1969. |
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Os anos 60 testemunham o forte desenvolvimento de dois dos três programas, o covariante e o canônico. No final da década, os dois programas alcançaram a construção básica de sua teoria: as [[Diagrama de Feynman|regras de Feynman]] para o campo gravitacional de um lado e a [[Equação de Wheeler–DeWitt|equação de Wheeler-DeWitt]] do outro. Para chegar a esses resultados, uma quantidade impressionante de trabalho técnico e engenhosidade se mostrou necessária. Os anos sessenta encerram –como em muitos outros aspectos– com a promessa de um novo mundo brilhante. |
Os anos 60 testemunham o forte desenvolvimento de dois dos três programas, o covariante e o canônico.<ref>{{Citar periódico |titulo=Theory of Radiative Corrections for Non-Abelian Gauge Fields |url=http://dx.doi.org/10.1103/physrevlett.12.742 |jornal=Physical Review Letters |data=1964-06-29 |issn=0031-9007 |paginas=742–746 |numero=26 |acessodata=2020-09-25 |doi=10.1103/physrevlett.12.742 |primeiro=Bryce S. |ultimo=DeWitt}}</ref><ref>{{Citar periódico |titulo=Quantum Cosmology. I |url=http://dx.doi.org/10.1103/physrev.186.1319 |jornal=Physical Review |data=1969-10-25 |issn=0031-899X |paginas=1319–1327 |numero=5 |acessodata=2020-09-25 |doi=10.1103/physrev.186.1319 |primeiro=Charles W. |ultimo=Misner}}</ref> No final da década, os dois programas alcançaram a construção básica de sua teoria: as [[Diagrama de Feynman|regras de Feynman]] para o campo gravitacional de um lado e a [[Equação de Wheeler–DeWitt|equação de Wheeler-DeWitt]] do outro.<ref>{{Citar periódico |titulo=The Hellmann-Feynman theorem in the variational method |url=http://dx.doi.org/10.1007/bf03156397 |jornal=Acta Physica Academiae Scientiarum Hungaricae |data=1963-08 |issn=0001-6705 |paginas=165–167 |numero=2 |acessodata=2020-09-25 |doi=10.1007/bf03156397 |primeiro=R. |ultimo=Gáspár}}</ref><ref>{{Citar periódico |titulo=On Cauchy’s problem in general relativity - II |url=http://dx.doi.org/10.1007/bf02754342 |jornal=Il Nuovo Cimento |data=1962-10 |issn=0029-6341 |paginas=53–62 |numero=1 |acessodata=2020-09-25 |doi=10.1007/bf02754342 |primeiro=A. |ultimo=Peres}}</ref> Para chegar a esses resultados, uma quantidade impressionante de trabalho técnico e engenhosidade se mostrou necessária. Os anos sessenta encerram –como em muitos outros aspectos– com a promessa de um novo mundo brilhante.<ref>{{Citar periódico |titulo=The coordinate group symmetries of general relativity |url=http://dx.doi.org/10.1007/bf00671650 |jornal=International Journal of Theoretical Physics |data=1972 |issn=0020-7748 |paginas=15–28 |numero=1 |acessodata=2020-09-25 |doi=10.1007/bf00671650 |primeiro=Peter G. |ultimo=Bergmann |primeiro2=Arthur |ultimo2=Komar}}</ref><ref>{{Citar periódico |titulo=Quantum Theory of Gravity. II. The Manifestly Covariant Theory |url=http://dx.doi.org/10.1103/physrev.162.1195 |jornal=Physical Review |data=1967-10-25 |issn=0031-899X |paginas=1195–1239 |numero=5 |acessodata=2020-09-25 |doi=10.1103/physrev.162.1195 |primeiro=Bryce S. |ultimo=DeWitt}}</ref> |
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* Idade Média: 1970-1983. |
* Idade Média: 1970-1983. |
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Os anos setenta logo desapontam as esperanças dos anos sessenta.<ref>{{Citar periódico |titulo=Penelope J. Goodman (Ed.), Afterlives of Augustus, AD 14–2014. Cambridge, Cambridge University Press 2018 |url=http://dx.doi.org/10.1515/hzhz-2020-1021 |jornal=Historische Zeitschrift |data=2020-02-01 |issn=2196-680X |paginas=150–151 |numero=1 |acessodata=2020-09-25 |doi=10.1515/hzhz-2020-1021 |primeiro=Alexandra |ultimo=Eckert}}</ref> |
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Os anos setenta logo desapontam as esperanças dos anos sessenta. |
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Os dois livros, editados por renomados físicos teóricos, expressam visões completamente opostas do significado da gravitação. Foram publicados quase simultaneamente no início de 1970. A razão foi que um impasse tinha sido alcançado, uma situação que levou [[Richard Feynman]] (que por si mesmo tinha feito importantes tentativas para compreender a gravitação quântica) a escrever, em desespero, "Lembre-me de não voltar a mais nenhuma conferência de gravitação" em uma carta para sua esposa no início de 1960. Torna-se cada vez mais claro que a equação Wheeler-DeWitt está muito mal definida para cálculos teóricos genuinamente de campo. E as evidências da não [[Renormalização|renormalizabilidade]] da |
Os dois livros, editados por renomados físicos teóricos, expressam visões completamente opostas do significado da gravitação. Foram publicados quase simultaneamente no início de 1970. A razão foi que um impasse tinha sido alcançado, uma situação que levou [[Richard Feynman]] (que por si mesmo tinha feito importantes tentativas para compreender a gravitação quântica) a escrever, em desespero, "Lembre-me de não voltar a mais nenhuma conferência de gravitação" em uma carta para sua esposa no início de 1960. Torna-se cada vez mais claro que a equação Wheeler-DeWitt está muito mal definida para cálculos teóricos genuinamente de campo.<ref>{{Citar periódico |titulo=A photon rest mass and the propagation of longitudinal electric waves in interstellar and intergalactic space |url=http://dx.doi.org/10.1088/0305-4470/6/3/017 |jornal=Journal of Physics A: Mathematical, Nuclear and General |data=1973-03-01 |issn=0301-0015 |paginas=434–444 |numero=3 |acessodata=2020-09-25 |doi=10.1088/0305-4470/6/3/017 |primeiro=R |ultimo=Burman}}</ref><ref>{{Citar periódico |titulo=Hitting time of a corner for a reflected diffusion in the square |url=http://dx.doi.org/10.1214/07-aihp128 |jornal=Annales de l'Institut Henri Poincare (B) Probability and Statistics |data=2008-10 |issn=0246-0203 |paginas=946–961 |numero=5 |acessodata=2020-09-25 |doi=10.1214/07-aihp128 |primeiro=F. |ultimo=Delarue}}</ref> E as evidências da não [[Renormalização|renormalizabilidade]] da GR se acumulam. Ambas as linhas de anexação encontraram seu obstáculo. |
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Em 1974, [[Stephen Hawking|Hawking]] deriva a radiação do buraco negro. Tentando lidar com a equação de Wheeler-DeWitt, ele desenvolve uma versão da soma ao longo da história como uma soma das geometrias “euclidianas” ([[Função zeta de Riemann|Riemannianas]]). Há empolgação com a ideia da função de onda do universo e a abordagem abre caminho para o pensamento e a computação da mudança da topologia. Mas para quantidades teóricas de campo, a integral funcional euclidiana se mostrará tão fraca como uma ferramenta de cálculo quanto a equação de Wheeler-DeWitt. |
Em 1974, [[Stephen Hawking|Hawking]] deriva a radiação do buraco negro.<ref>{{Citar periódico |titulo=Black hole explosions? |url=http://dx.doi.org/10.1038/248030a0 |jornal=Nature |data=1974-03 |issn=0028-0836 |paginas=30–31 |numero=5443 |acessodata=2020-09-25 |doi=10.1038/248030a0 |primeiro=S. W. |ultimo=HAWKING}}</ref> Tentando lidar com a equação de Wheeler-DeWitt, ele desenvolve uma versão da soma ao longo da história como uma soma das geometrias “euclidianas” ([[Função zeta de Riemann|Riemannianas]]).<ref>{{Citar periódico |titulo=Particle creation by black holes |url=http://dx.doi.org/10.1007/bf02345020 |jornal=Communications In Mathematical Physics |data=1975-08 |issn=0010-3616 |paginas=199–220 |numero=3 |acessodata=2020-09-25 |doi=10.1007/bf02345020 |primeiro=S. W. |ultimo=Hawking}}</ref> Há empolgação com a ideia da [[função de onda]] do universo e a abordagem abre caminho para o pensamento e a computação da mudança da topologia.<ref>{{Citar periódico |titulo=Black Hole Backreaction and Fluctuations |url=http://dx.doi.org/10.1017/9780511667497.019 |publicado=Cambridge University Press |data=2020-01-31 |isbn=978-0-511-66749-7 |paginas=423–464 |acessodata=2020-09-25}}</ref> Mas para quantidades teóricas de campo, a integral funcional euclidiana se mostrará tão fraca como uma ferramenta de cálculo quanto a equação de Wheeler-DeWitt.<ref>{{Citar periódico |titulo=Three Hundred Years of Gravitation. S. W. Hawking and W. Israel, Eds. Cambridge University Press, New York, 1987. xiv, 684 pp., illus. $69.50 |url=http://dx.doi.org/10.1126/science.240.4855.1069 |jornal=Science |data=1988-05-20 |issn=0036-8075 |paginas=1069–1070 |numero=4855 |acessodata=2020-09-25 |doi=10.1126/science.240.4855.1069 |primeiro=L. |ultimo=Parker}}</ref> |
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No lado covariante, a principal reação à não renormalizabilidade de GR é modificar a teoria. Esperanças fortes, então desapontadas, motivam o estudo da supergravidade e ações derivadas mais altas para GR A paisagem da gravidade quântica é sombria. |
No lado covariante, a principal reação à não renormalizabilidade de GR é modificar a teoria.<ref>{{Citar periódico |titulo=Black Holes and Entropy |url=http://dx.doi.org/10.1103/physrevd.7.2333 |jornal=Physical Review D |data=1973-04-15 |issn=0556-2821 |paginas=2333–2346 |numero=8 |acessodata=2020-09-25 |doi=10.1103/physrevd.7.2333 |primeiro=Jacob D. |ultimo=Bekenstein}}</ref> Esperanças fortes, então desapontadas, motivam o estudo da supergravidade e ações derivadas mais altas para GR A paisagem da gravidade quântica é sombria.<ref>{{Citar periódico |titulo=Supergravity |url=http://dx.doi.org/10.1016/0370-1573(81)90157-5 |jornal=Physics Reports |data=1981-02 |issn=0370-1573 |paginas=189–398 |numero=4 |acessodata=2020-09-25 |doi=10.1016/0370-1573(81)90157-5 |primeiro=P. |ultimo=van Nieuwenhuizen}}</ref> |
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* Renascença: 1984-1994. |
* Renascença: 1984-1994. |
Revisão das 04h52min de 25 de setembro de 2020
Gravitação quântica é o campo da física teórica que desenvolve modelos físico-matemáticos específicos, no propósito de contribuir para a unificação da mecânica quântica (que já descreve três das quatro conhecidas interações de campo) com a relatividade geral (que contempla e descreve a quarta interação de campo, a interação gravitacional). A gravitação quântica, em si, busca conciliar no domínio quântico (subatômico) a aplicação da interação gravitacional. O desafio final é construir uma teoria do campo unificado (a teoria do tudo), que descreva todas as interações nos domínios micro e macrocósmico.
Muito da dificuldade em se fundir estas teorias origina-se das hipóteses radicalmente diferentes que estas teorias utilizam para explicar como nosso universo funciona. Enquanto a teoria quântica de campos baseia-se em campo de partículas embutidas no espaço-tempo da relatividade restrita, a relatividade geral modela a gravidade como uma curvatura do espaço-tempo que afeta o movimento das massas.
O caminho mais óbvio para combinar estas duas (que é tratar a gravidade como simplesmente outro campo de partícula) conduz rapidamente para aquilo que conhecemos como problema da renormalização. Partículas de gravidade devem atrair-se mutuamente, somando juntas todas as interações, resultando em muitos valores infinitos os quais não podem ser facilmente cancelados sem ajuste sensível. Isto contrasta com a eletrodinâmica quântica onde algumas vezes se atinge resultados infinitos, mas estes, por serem poucos, podem ser removidos via renormalização.
Ambas, mecânica quântica e relatividade geral, têm sido altamente bem sucedidas. Infelizmente, a energia e as condições nas quais a gravitação quântica se torna importante são inacessíveis aos experimentos laboratoriais atuais. O resultado disto é que não há dados observacionais que possam prover qualquer auxílio para combinar as duas.[1]
A abordagem geral tomada na geração de uma teoria quântica da gravidade é considerar que a teoria em questão será simples e elegante e então procurar nas teorias atuais por simetrias e dicas de como combiná-las em uma teoria mais abrangente. Um problema com esta abordagem é que não sabemos se a resultante será uma teoria simples e elegante. No entanto, tal teoria se faz necessária no sentido de compreender problemas onde estão envolvidas uma combinação de grandes massas e energias com dimensões espaciais muito reduzidas, tais como o comportamento de buracos negros, e a origem do universo.
Perspectiva histórica
Historicamente, tem havido duas reações à aparente inconsistência da teoria quântica com a necessária independência-básica da teoria da relatividade geral. A primeira é que a interpretação geométrica da relatividade geral não é fundamental, mas surge qualitativamente de alguma teoria mais primordial. Isto é explicitado, por exemplo, no livro-texto clássico de Steven Weinberg Gravitation and Cosmology.
Um ponto de vista oposto é que a independência-fundo é fundamental, e que a mecânica quântica necessita ser generalizada por parâmetros onde não foi especificado, a priori, o tempo. O ponto de vista geométrico está exposto no texto clássico Gravitation, de Misner, Wheeler e Thorne. Progressos foram alcançados nas duas frentes, conduzindo, em 2004, à teoria das cordas por um lado, e por outro lado à gravitação quântica em loop.
Pesquisa em gravidade quântica
Historicamente, a evolução da pesquisa em gravidade quântica pode ser aproximadamente dividida em cinco períodos.
- Pré-história: 1930-1959.
Durante a década de 1950, as idéias básicas de todas as três linhas de pesquisa são claramente definidas e os programas de pesquisa delineados.[2][3][4][5]
- Idade Clássica: 1960-1969.
Os anos 60 testemunham o forte desenvolvimento de dois dos três programas, o covariante e o canônico.[6][7] No final da década, os dois programas alcançaram a construção básica de sua teoria: as regras de Feynman para o campo gravitacional de um lado e a equação de Wheeler-DeWitt do outro.[8][9] Para chegar a esses resultados, uma quantidade impressionante de trabalho técnico e engenhosidade se mostrou necessária. Os anos sessenta encerram –como em muitos outros aspectos– com a promessa de um novo mundo brilhante.[10][11]
- Idade Média: 1970-1983.
Os anos setenta logo desapontam as esperanças dos anos sessenta.[12]
Os dois livros, editados por renomados físicos teóricos, expressam visões completamente opostas do significado da gravitação. Foram publicados quase simultaneamente no início de 1970. A razão foi que um impasse tinha sido alcançado, uma situação que levou Richard Feynman (que por si mesmo tinha feito importantes tentativas para compreender a gravitação quântica) a escrever, em desespero, "Lembre-me de não voltar a mais nenhuma conferência de gravitação" em uma carta para sua esposa no início de 1960. Torna-se cada vez mais claro que a equação Wheeler-DeWitt está muito mal definida para cálculos teóricos genuinamente de campo.[13][14] E as evidências da não renormalizabilidade da GR se acumulam. Ambas as linhas de anexação encontraram seu obstáculo.
Em 1974, Hawking deriva a radiação do buraco negro.[15] Tentando lidar com a equação de Wheeler-DeWitt, ele desenvolve uma versão da soma ao longo da história como uma soma das geometrias “euclidianas” (Riemannianas).[16] Há empolgação com a ideia da função de onda do universo e a abordagem abre caminho para o pensamento e a computação da mudança da topologia.[17] Mas para quantidades teóricas de campo, a integral funcional euclidiana se mostrará tão fraca como uma ferramenta de cálculo quanto a equação de Wheeler-DeWitt.[18]
No lado covariante, a principal reação à não renormalizabilidade de GR é modificar a teoria.[19] Esperanças fortes, então desapontadas, motivam o estudo da supergravidade e ações derivadas mais altas para GR A paisagem da gravidade quântica é sombria.[20]
- Renascença: 1984-1994.
A luz volta em meados dos anos oitenta. No campo covariante, as várias tentativas de modificar o GR para se livrar dos infinitos se fundem na teoria das cordas. A teoria perturbativa das cordas finalmente entrega a longa busca de uma teoria computável para amplitudes de espalhamento gravitacional quântico. É verdade que existem preços a pagar, como a dimensionalidade errada do espaço-tempo e a introdução de partículas supersimétricas que, ano após ano, são declaradas prestes a serem descobertas. Mas o resultado de uma expansão de perturbação finita, há muito procurada, é bom demais para ser descartado apenas porque o mundo insiste em parecer diferente de nossas teorias. A luz também volta a brilhar no lado canônico. Vinte anos após a equação de Wheeler-DeWitt, a gravidade quântica em loop finalmente fornece uma versão da teoria suficientemente bem definida para realizar cálculos explícitos. Aqui também, estávamos longe de ser uma teoria realista completa, e as amplitudes de espalhamento, por enquanto, não podem ser calculadas de forma alguma, mas a empolgação por ter uma teoria de campo quântico rigorosamente definida, não perturbativa, covariante geral e de fundo independente é forte .
- História recente 1995-2000.
Tanto a teoria das cordas quanto a gravidade quântica em loop cresceram fortemente por uma década, até que, em meados dos anos 90, começaram a entregar resultados físicos. O brilho do buraco negro de Hawking é derivado de ambas as abordagens, praticamente no mesmo mês. E a gravidade quântica em loop leva ao cálculo das primeiras previsões físicas quantitativas da escala de Planck: os espectros dos valores próprios de área e volume.
A tradição da soma das histórias, entretanto, não morreu. Apesar das dificuldades da integral euclidiana, ela permanece como uma ideia de referência e orienta o desenvolvimento de várias linhas de pesquisa, desde as abordagens em rede discreta, até a formulação da “soma de estados” de teorias topológicas. Eventualmente, o último motivou uma tradução da gravidade quântica de loop em uma forma de soma de histórias de Feynman: a formulação de espuma de spin.
A incompatibilidade entre mecânica quântica e relatividade geral
Harmonizar a teoria da relatividade geral, que descreve a gravitação e suas aplicações em estruturas de larga-escala (estrelas, planetas e galáxias) com a mecânica quântica, que descreve as outras três forças fundamentais atuando em escala microscópica é, atualmente, um dos maiores problemas da física teórica.
Uma lição fundamental da relatividade geral é que não existe um referencial preferencial para o espaço-tempo, como exposto na mecânica Newtoniana e na relatividade restrita, ou seja, a geometria do espaço-tempo é dinâmica. Apesar da fácil aceitação em princípio, esta ideia é de difícil compreensão no que tange à relatividade geral, e suas conseqüências são profundas, mas não totalmente exploradas, mesmo ao nível clássico.
Em um certo sentido, a relatividade geral pode ser vista como uma teoria relacional, na qual a única informação física relevante é a relação entre diferentes eventos no espaço-tempo.
Por outro lado, a mecânica quântica possui uma dependência desde sua concepção de estrutura (não-dinâmica) de fundo. No caso da mecânica quântica, o tempo é dinâmico e não determinado, como na mecânica clássica newtoniana. Na teoria quântica de campo relativística, tal como em uma teoria clássica de campo, o espaço-tempo Minkowski é fixado no arcabouço da teoria.
A teoria das cordas, foi concebida como uma generalização da teoria quântica de campo onde, ao invés de partículas pontuais, objetos parecidos com cordas propagam-se num arcabouço de espaço-tempo fixo. Embora a teoria das cordas tenha origem no estudo do confinamento de quark e não da gravitação quântica, foi logo descoberto que o seu espectro contem o graviton, e que a "condensação" de certos modos vibracionais da corda é equivalente à modificação do arcabouço original.
A Teoria quântica de campo (não-Minkowskian) curvado, embora não seja uma teoria quântica da gravidade, tem mostrado que algumas hipóteses da teoria quântica não podem ser consideradas sob espaço-tempo curvo. Em particular, mesmo a noção quântica de vácuo depende do caminho que o observador segue através do espaço-tempo (veja efeito Unruh). Também, o conceito de campo parece ser mais fundamental que o conceito de partícula (o qual surge como um meio conveniente para descrever interações localizadas). Este caminho, contudo, não é livre de controvérsia, sendo contrário à forma como a teoria quântica de campo foi desenvolvida por Steven Weinberg no livro Quantum Field Theory.
A gravitação quântica de loop é fruto de um esforço para formular uma teoria quântica independente do arcabouço. A teoria quântica de campo topológica fornece um exemplo de teoria quântica independente do arcabouço, mas com nenhum grau de liberdade local, e somente com finitos graus de liberdade globais. Isto é inadequado para descrever a gravidade em 3+1 dimensões, na qual mesmo no vácuo têm-se graus de liberdade locais de acordo com a relatividade geral. Em 2+1 dimensões, contudo, a gravidade é uma teoria de campo topológica que teve sua quantização bem sucedida de várias maneiras, incluindo redes de spin.
Há três outros pontos de tensão entre a mecânica quântica e a relatividade geral.
Primeiro, a relatividade geral prediz uma quebra de paradigma nas singularidades, e a mecânica quântica se tornaria inconsistente nas vizinhanças das singularidades.
Segundo, não está claro como determinar o campo gravitacional de uma partícula se, em relação ao princípio da incerteza de Heisenberg da mecânica quântica, a localização e velocidade não podem ser conhecidas com precisão absoluta.
Terceiro, há uma tensão, mas não uma contradição lógica, entre a violação da desigualdade de Bell na mecânica quântica, a qual indica uma influência superluminal, e a velocidade da luz como uma velocidade limite na relatividade. A resolução destes dois primeiros pontos deve vir de uma melhor compreensão da relatividade geral [3].
Teorias
Há inúmeras propostas de teoria de gravitação quântica:
- Teoria das cordas
- Supergravitação
- AdS/CFT
- Equação Wheeler-deWitt
- Gravitação quântica de Loop de Ashtekar, Smolin e Rovelli
- Gravitação quântica Euclidiana
- Geometria não comutativa de Alain Connes
- A teoria do "R = T" ( dilaton )[21][22] por Robert Mann e Tony Scott
- Teoria Twistor de Roger Penrose
- Gravitação quântica discreta de Lorentzian
- Gravitação induzida Sakharov
- Calculo Regge
- Métrica acústica e outros modelos análogos de gravitação
- Processos Físicos
- Teoria do campo unificado
Referências
- ↑ A ausência de dados observacionais impede que a proposta da gravitação quântica seja dita uma "teoria científica", pelo menos em acepção moderna, ao rigor do termo, portanto. Entretanto a história nos mostra que nem sempre os fatos que levam à proposição ou evolução de uma teoria precedem as idéias que ela encerrara ou encerrará quando corroborada. A saber, os mais importantes fatos que corroboram as propostas da relatividade de Einstein foram obtidos posteriormente à divulgação de suas ideias, sendo a elaboração destas impelidas em verdade por inconsistências entre duas teorias já consolidadas à época, a mecânica clássica e o electromagnetismo. Entretanto a ressalva é implacável: sem fatos que corroborem as ideias propostas, a "teoria" não pode ser dita uma teoria científica.
- ↑ Rosenfeld, L. (1930). «Zur Quantelung der Wellenfelder». Annalen der Physik (1): 113–152. ISSN 0003-3804. doi:10.1002/andp.19303970107. Consultado em 25 de setembro de 2020
- ↑ Heisenberg, W. (março de 1938). «Die Grenzen der Anwendbarkeit der bisherigen Quantentheorie». Zeitschrift f�r Physik (3-4): 251–266. ISSN 1434-6001. doi:10.1007/bf01342872. Consultado em 25 de setembro de 2020 replacement character character in
|jornal=
at position 14 (ajuda) - ↑ Gupta, Suraj N (1 de agosto de 1952). «Quantization of Einstein's Gravitational Field: General Treatment». Proceedings of the Physical Society. Section A (8): 608–619. ISSN 0370-1298. doi:10.1088/0370-1298/65/8/304. Consultado em 25 de setembro de 2020
- ↑ Fierz-David, Hans Eduard; Brassel, Jakob; Probst, Fritz (1939). «Zur Kenntnis der Triphendioxazine». Helvetica Chimica Acta (1): 1348–1358. ISSN 0018-019X. doi:10.1002/hlca.193902201170. Consultado em 25 de setembro de 2020
- ↑ DeWitt, Bryce S. (29 de junho de 1964). «Theory of Radiative Corrections for Non-Abelian Gauge Fields». Physical Review Letters (26): 742–746. ISSN 0031-9007. doi:10.1103/physrevlett.12.742. Consultado em 25 de setembro de 2020
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Ver também
Na cultura popular
A famosa parodia do pós-modernismo por Alan Sokal (veja Sokal Affair) foi intitulada Transgressing the Boundaries: Toward a Transformative Hermeneutics of Quantum Gravity.